We present an improved search for neutrinoless double-beta (0νββ) decay of ^{136}Xe in the KamLAND-Zen experiment. Owing to purification of the xenon-loaded liquid scintillator, we achieved a significant reduction of the ^{110m}Ag contaminant identified in previous searches. Combining the results from the first and second phase, we obtain a lower limit for the 0νββ decay half-life of T_{1/2}^{0ν}>1.07×10^{26} yr at 90% C.L., an almost sixfold improvement over previous limits. Using commonly adopted nuclear matrix element calculations, the corresponding upper limits on the effective Majorana neutrino mass are in the range 61-165 meV. For the most optimistic nuclear matrix elements, this limit reaches the bottom of the quasidegenerate neutrino mass region.

The KamLAND experiment has determined a precise value for the neutrino oscillation parameter Deltam21(2) and stringent constraints on theta12. The exposure to nuclear reactor antineutrinos is increased almost fourfold over previous results to 2.44 x 10(32) proton yr due to longer livetime and an enlarged fiducial volume. An undistorted reactor nu[over]e energy spectrum is now rejected at >5sigma. Analysis of the reactor spectrum above the inverse beta decay energy threshold, and including geoneutrinos, gives a best fit at Deltam21(2)=7.58(-0.13)(+0.14)(stat) -0.15+0.15(syst) x 10(-5) eV2 and tan2theta12=0.56(-0.07)+0.10(stat) -0.06+0.10(syst). Local Deltachi2 minima at higher and lower Deltam21(2) are disfavored at >4sigma. Combining with solar neutrino data, we obtain Deltam21(2)=7.59(-0.21)+0.21 x 10(-5) eV2 and tan2theta12=0.47(-0.05)+0.06.

We present results from the first phase of the KamLAND-Zen double-beta decay experiment, corresponding to an exposure of 89.5 kg yr of (136)Xe. We obtain a lower limit for the neutrinoless double-beta decay half-life of T(1/2)(0ν)>1.9×10(25) yr at 90% C.L. The combined results from KamLAND-Zen and EXO-200 give T(1/2)(0ν)>3.4×10(25) yr at 90% C.L., which corresponds to a Majorana neutrino mass limit of  <(120-250) meV based on a representative range of available matrix element calculations. Using those calculations, this result excludes the Majorana neutrino mass range expected from the neutrinoless double-beta decay detection claim in (76)Ge, reported by a part of the Heidelberg-Moscow Collaboration, at more than 97.5% C.L.

The recent long-term shutdown of Japanese nuclear reactors has resulted in a significantly reduced reactor ν¯e flux at KamLAND. This running condition provides a unique opportunity to confirm and constrain backgrounds for the reactor ν¯e oscillation analysis. The data set also has improved sensitivity for other ν¯e signals, in particular ν¯e’s produced in β-decays from U238 and Th232 within the Earth’s interior, whose energy spectrum overlaps with that of reactor ν¯e’s. Including constraints on θ13 from accelerator and short-baseline reactor neutrino experiments, a combined three-flavor analysis of solar and KamLAND data gives fit values for the oscillation parameters of tan 2θ12=0.436−0.025+0.029, Δm212=7.53−0.18+0.18×10−5 eV2, and sin 2θ13=0.023−0.002+0.002. Assuming a chondritic Th/U mass ratio, we obtain 116−27+28 ν¯e events from U238 and Th232, corresponding to a geo ν¯e flux of 3.4−0.8+0.8×106 cm−2 s−1 at the KamLAND location. We evaluate various bulk silicate Earth composition models using the observed geo ν¯e rate.1 MoreReceived 19 March 2013DOI:https://doi.org/10.1103/PhysRevD.88.033001© 2013 American Physical Society

We present new constraints on the neutrino oscillation parameters $/textyen Delta m^{2}_{21}$, $/textyen theta_{12}$, and $/textyen theta_{13}$ from a three-flavor analysis of solar and KamLAND data. The KamLAND data set includes data acquired following a radiopurity upgrade and amounts to a total exposure of $3.49 \textyen times 10^{32}$ target-proton-year. Under the assumption of {\textyen it CPT} invariance, a two-flavor analysis (/textyen mbox{$\textyen theta_{13} = 0$}) of the KamLAND and solar data yields the best-fit values $\textyen tan^{2} \textyen theta_{12} = 0.444^{+0.036}_{-0.030}$ and $\textyen Delta m^{2}_{21} = 7.50^{+0.19}_{-0.20} \textyen times 10^{-5} ~ {\textyen rm eV}^{2}$; a three-flavor analysis with $\textyen theta_{13}$ as a free parameter yields the best-fit values $\textyen tan^{2} \textyen theta_{12} = 0.452^{+0.035}_{-0.033}$, $\textyen Delta m^{2}_{21} = 7.50^{+0.19}_{-0.20} \textyen times 10^{-5} ~ {\textyen rm eV}^{2}$, and $\textyen sin^{2} \textyen theta_{13} = 0.020^{+0.016}_{-0.016}$. This $\textyen theta_{13}$ interval is consistent with other recent work combining the CHOOZ, atmospheric and long-baseline accelerator experiments. We also present a new global $\textyen theta_{13}$ analysis, incorporating the CHOOZ, atmospheric and accelerator data, which indicates $\textyen sin^{2} \textyen theta_{13} = 0.009^{+0.013}_{-0.007}$. A nonzero value is suggested, but only at the 79\textyen% C.L.

We report the results of a search for neutrinoless double-beta decay in a 9.8 kg yr exposure of (130)Te using a bolometric detector array, CUORE-0. The characteristic detector energy resolution and background level in the region of interest are 5.1±0.3 keV FWHM and 0.058±0.004(stat)±0.002(syst)counts/(keV kg yr), respectively. The median 90% C.L. lower-limit half-life sensitivity of the experiment is 2.9×10(24) yr and surpasses the sensitivity of previous searches. We find no evidence for neutrinoless double-beta decay of (130)Te and place a Bayesian lower bound on the decay half-life, T(1/2)(0ν)>2.7×10(24) yr at 90% C.L. Combining CUORE-0 data with the 19.75 kg yr exposure of (130)Te from the Cuoricino experiment we obtain T(1/2)(0ν)>4.0×10(24) yr at 90% C.L. (Bayesian), the most stringent limit to date on this half-life. Using a range of nuclear matrix element estimates we interpret this as a limit on the effective Majorana neutrino mass, m(ββ)<270-760 meV.

Abstract Tripeptide loop closure (TLC) is a standard procedure to reconstruct protein backbone conformations, by solving a zero dimensional polynomial system yielding up to 16 solutions. In this work, we first show that multiprecision is required in a TLC solver to guarantee the existence and the accuracy of solutions. We then compare solutions yielded by the TLC solver against tripeptides from the Protein Data Bank. We show that these solutions are geometrically diverse (up to 3Å RMSD with respect to the data), and sound in terms of potential energy. Finally, we compare Ramachandran distributions of data and reconstructions for the three amino acids. The distribution of reconstructions in the second angular space ( φ 2 , ψ 2 ) stands out, with a rather uniform distribution leaving a central void. We anticipate that these insights, coupled to our robust implementation in the Structural Bioinformatics Library ( https://sbl.inria.fr/doc/Tripeptide_loop_closure-user-manual.html ), will boost the interest of TLC for structural modeling in general, and the generation of conformations of flexible loops in particular.