We report the successful fabrication of single-filament composite MgB2/SUSribbons, as an ultra-robust conductor type, employing the powder-in-tube (PIT)process, by swaging and cold rolling only. The remarkable transport criticalcurrent (Ic) of the non-sintered MgB2/SUS ribbon has observed, as an unexpectedresult. Transport critical currents Ic ~ 316 A at T = 4.2 K and Ic ~ 82 A at T= 20 K were observed at self-field, for the non-sintered composite MgB2/SUSribbon. In addition, the persistent current density Jp values, that wereestimated by Bean formula, were more than ~ 7  105 A/cm2 at T = 5 K,and ~ 1.2  105 A/cm2 at T = 30 K, for the sintered composite MgB2/SUSribbon, at H = 0 G.

We present electrical transport, magnetization, and specific heatmeasurements on bulk MgB2 samples (T_{c} = 38.5 K) synthesized under 200 MPapressure using a process based on hot isostatic pressing with cooling underpressure. The samples are fully dense and display excellent superconductingproperties, including a narrow superconducting transition width (\Delta T_{c} =0.75 K), a high upper critical field H_{c2} (H_{c2}(0) ~ 155 kOe), and acritical current density J_{c} that is the largest yet measured for bulksamples of MgB2 (J_{c}(0) ~ 1.4 MA/cm^{2}). Specific heat measurements yieldeda jump \Delta C at T_{c} of 92 mJ/mol K. These superconducting properties arecomparable to those obtained with techniques that are not so well suited toindustrial scale fabrication.

We analyze the possibilities of pairing between two different fermion speciesin asymmetric matter at low density. While the direct interaction allowspairing only for very small asymmetries, the pairing mediated by polarizationeffects is always possible, with a pronounced maximum at finite asymmetry. Wepresent analytical results up to second order in the low-density parameter $k_Fa$.

An all-superconductor charge qubit enabling a radio-frequency readout of itsquantum state is described. The core element of the setup is a superconductingloop which includes the single-Cooper-pair (Bloch) transistor. This circuit hastwo functions: First, it operates as a charge qubit with magnetic control ofJosephson coupling and electrostatic control of the charge on the transistorisland. Secondly, it acts as the transducer of the rf electrometer, whichprobes the qubit state by measuring the Josephson inductance of the transistor.The evaluation of the basic parameters of this device shows its superiorityover the rf-SET-based qubit setup.

We report on determinations of the low-energy constants alpha5 and alpha8 inthe effective chiral Lagrangian at O(p^4), using lattice simulations with N_f=2flavours of dynamical quarks. Precise knowledge of these constants is requiredto test the hypothesis whether or not the up-quark is massless. Our results areobtained by studying the quark mass dependence of suitably defined ratios ofpseudoscalar meson masses and matrix elements. Although comparisons with anearlier study in the quenched approximation reveal small qualitativedifferences in the quark mass behaviour, numerical estimates for alpha5 andalpha8 show only a weak dependence on the number of dynamical quark flavours.Our results disfavour the possibility of a massless up-quark, provided that thequark mass dependence in the physical three-flavour case is not fundamentallydifferent from the two-flavour case studied here.

In this paper we compare recent experimental data for the total cross section$\sigma(e^+e^-\to{hadrons})$ with the up-to-date theoretical prediction ofperturbative QCD for those energies where perturbation theory is reliable. Theexcellent agreement suggests the determination of the strong coupling$\alpha_s$ from the measurements in the continuum. The precise data from thecharm threshold region, when combined with the recent evaluation of momentswith three loop accurracy, lead to a direct determination of the short distance$\bar{\rm MS}$ charm quark mass. Our result for the strong coupling constant$\alpha_s^{(4)}(5 {GeV})=0.235^{+0.047}_{-0.047}$ corresponds to$\alpha_s^{(5)}(M_Z)=0.124^{+0.011}_{-0.014}$, for the charmed quark mass wefind $m_c(m_c)=1.304(27)$. Applying the same approach to the bottom quark weobtain $m_b(m_b)=4.191(51)$ GeV. Whereas our result for $\alpha_s(M_Z)$ servesas a useful cross check for other more precise determinations, our values forthe charm and bottom quark masses are more accurate than other recent analyses.

We present a study of proton and neutron electromagnetic form factors for therecently proposed Goldstone-boson-exchange constituent quark model. Results forcharge radii, magnetic moments, and electric as well as magnetic form factorsare reported. The calculations are performed in a covariant framework using thepoint-form approach to relativistic quantum mechanics. All the predictions bythe Goldstone-boson-exchange constituent quark model are found in remarkablygood agreement with existing experimental data.

Here a short synthesis is presented of the work, developed in the last twoyears by the Brescia Collaboration, on the phenomenology of antinucleon-nucleonand antinucleon-nucleus annihilation at small momenta (below 300 MeV/c in thelaboratory), with special stress on the role of general principles.

We calculate excitation functions for open charm mesons in $Au+Au$ reactionsfrom AGS to RHIC energies within the HSD transport approach which is based onstring, quark, diquark ($q, \bar{q}, qq, \bar{q}\bar{q}$) and hadronic degreesof freedom. The open charm cross sections from $pN$ and $\pi N$ reactions arefitted to results from PYTHIA and scaled in magnitude to the availableexperimental data. From our dynamical calculations we find an approximate$m_T$-scaling for pions, kaons, $D$-mesons and $J/\Psi$ -- when discardingfinal state elastic scattering of kaons and $\phi$-mesons with pions -- incentral collisions of $Au + Au$ at 160 A$\cdot$GeV (with an apparent slope of176 MeV) without employing the assumption of a Quark-Gluon Plasma (QGP). Wedemonstrate that this result is essentially due to a relative $m_T$-scaling in$pp$ collisions at $\sqrt{s} \approx$ 17.3 GeV. At lower bombarding energies of25 A$\cdot$GeV a suppression of $D$-mesons by a factor of $\sim$ 10 relative toa global $m_T$-scaling with slope 143 MeV is expected. However, whenincorporating attractive $D$-meson self energies as suggested by QCD sum rules,an approximate $m_T$-scaling is regained even at 25 A$\cdot$GeV. The effects of$D$-meson rescattering and charmonium absorption are discussed, furthermore,with respect to rapidity and transverse mass distributions in centralcollisions of $Au + Au$ at 25, 160 A$\cdot$GeV and 21.3 A$\cdot$TeV.