A bstract We measured the Born cross sections for the process e + e − → ωη ′ at 22 center-of-mass energies from 2.000 to 3.080 GeV with the BESIII detector at the BEPCII collider. We observed a resonant structure with a statistical significance of 9.6 σ . A Breit-Wigner fit determines its mass to be M R = (2153 ± 30 ± 31) MeV /c 2 and its width to be Γ R = (167 ± 77 ± 7) MeV, where the first uncertainties are statistical and the second are systematic.

With the data samples taken at center-of-mass energies from 2.00 to 3.08 GeV with the BESIII detector at the BEPCII collider, a partial wave analysis on the e+e−→π+π−π0 process is performed. The Born cross sections for e+e−→π+π−π0 and its intermediate processes e+e−→ρπ and ρ(1450)π are measured as functions of s. The results for e+e−→π+π−π0 are consistent with previous results measured with the initial state radiation method within one standard deviation, and improve the uncertainty by a factor of ten. By fitting the line shapes of the Born cross sections for the e+e−→ρπ and e+e−→ρ(1450)π, a structure with mass M=2119±11±15  MeV/c2 and width Γ=69±30±5  MeV is observed with a significance of 5.9σ, where the first uncertainties are statistical and the second ones are systematic. This structure can be interpreted as an excited ω state. Published by the American Physical Society 2024

Using (27.12±0.14)×108 ψ(3686) events collected with the BESIII detector, we present the first observation of the decays χcJ→ΛΛ¯ω, where J=0, 1, 2, with statistical significances of 11.7σ, 11.2σ, and 11.8σ. The branching fractions of these decays are determined to be B(χc0→ΛΛ¯ω)=(2.37±0.22±0.25)×10−4, B(χc1→ΛΛ¯ω)=(1.01±0.10±0.11)×10−4, and B(χc2→ΛΛ¯ω)=(1.40±0.13±0.17)×10−4, where the first uncertainties are statistical and the second are systematic. We observe no clear intermediate structures. Published by the American Physical Society 2024

Using 2.93  fb−1 of e+e− collision data collected with the BESIII detector at the center-of-mass energy of 3.773 GeV, we investigate the semileptonic decays D+→π+π−ℓ+νℓ (ℓ=e and μ). The D+→f0(500)μ+νμ decay is observed for the first time. By analyzing simultaneously the differential decay rates of D+→f0(500)μ+νμ and D+→f0(500)e+νe in different ℓ+νℓ four-momentum transfer intervals, the product of the relevant hadronic form factor f+f0(0) and the magnitude of the c→d Cabibbo-Kobayashi-Maskawa matrix element |Vcd| is determined to be f+f0(0)|Vcd|=0.143±0.014stat±0.011syst for the first time. With the input of |Vcd| from the global fit in the standard model, we determine f+f0(0)=0.63±0.06stat±0.05syst. The absolute branching fractions of D+→f0(500)(π+π−)μ+νμ and D+→ρ(π+π−)0μ+νμ are determined as (0.72±0.13stat±0.08syst)×10−3 and (1.64±0.13stat±0.10syst)×10−3. Combining these results with those of previous BESIII measurements on their semielectronic counterparts from the same data sample, we test lepton flavor universality by measuring the branching fraction ratios BD+→ρ0μ+νμ/BD+→ρ0e+νe=0.88±0.10 and BD+→f0(500)μ+νμ/BD+→f0(500)e+νe=1.14±0.26, which are compatible with the standard model expectation. Published by the American Physical Society 2024

Using (2.712±0.014)×109  ψ(2S) events collected with the BESIII detector operating at the BEPCII, we search for the ηc(2S)→K+K−η′ decay. Its decay branching fraction is measured to be (11.11±4.67(stat)±1.82(syst)±4.24(extr))×10−4, where the first uncertainty is statistical, the second is systematic, and the third uncertainty is from the branching fraction of the ψ(2S)→γηc(2S) decay. The statistical significance is 2.8σ. The upper limit on the product branching fraction B[ψ(2S)→γηc(2S)]×B[ηc(2S)→K+K−η′] is set to be 0.94×10−6 at 90% confidence level. In addition, the branching fractions of χc1→K+K−η′ and χc2→K+K−η′ are updated to be (8.48±0.10(stat)±0.47(syst))×10−4 and (1.53±0.04(stat)±0.08(syst))×10−4, respectively. The precision is improved by twofold. Published by the American Physical Society 2025