ACE 2, a novel homologue of angiotensin converting enzyme, has recently been identified. This study used QRT-PCR to quantitatively map the transcriptional expression profile of ACE 2 (and the two isoforms of ACE) in 72 human tissues. While confirming that ACE 2 expression is high in renal and cardiovascular tissues, the novel observation has been made that ACE 2 shows comparably high levels of expression in the gastrointestinal system, in particular in ileum, duodenum, jejunum, caecum and colon. Therefore, in probing the functional significance of this novel peptidase, some consideration should be given to a role in gastrointestinal physiology and pathophysiology.

We review an scenario for the non-equilibrium dynamics of glassy systems thathas been motivated by the exact solution of simple models. This approach allowsone to set on firmer grounds well-known phenomenological theories. The oldideas of entropy crisis, fictive temperatures, free-volume... have cleardefinitions within these models. Aging effects in the glass phase are alsocaptured. One of the salient features of the analytic solution, the breakdownof the fluctuation-dissipation relations, provides a definition of a bonafide{\it effective temperature} that is measurable by a thermometer, controls heatflows, partial equilibrations, and the reaction to the external injection ofheat. The effective temperature is an extremely robust concept that appears innon-equilibrium systems in the limit of small entropy production as, forinstance, sheared fluids, glasses at low temperatures when quantum fluctuationsare relevant, tapped or vibrated granular matter, etc. The emerging scenario isone of partial equilibrations, in which glassy systems arrange their internaldegrees of freedom so that the slow ones select their own effectivetemperatures. It has been proven to be consistent within any perturbativeresummation scheme (mode coupling, etc) and it can be challenged byexperimental and numerical tests, some of which it has already passed.

We consider two distinct limits of General Relativity that in contrast to thestandard non-relativistic limit can be taken at the level of theEinstein-Hilbert action instead of the equations of motion. One is anon-relativistic limit and leads to a so-called Galilei gravity theory, theother is an ultra-relativistic limit yielding a so-called Carroll gravitytheory. We present both gravity theories in a first-order formalism and showthat in both cases the equations of motion (i) lead to constraints on thegeometry and (ii) are not sufficient to solve for all of the components of theconnection fields in terms of the other fields. Using a second-order formalismwe show that these independent components serve as Lagrange multipliers for thegeometric constraints we found earlier. We point out a few noteworthydifferences between Carroll and Galilei gravity and give some examples ofmatter couplings.

In these lectures we give an overview of nonequilibrium stochastic systems.In particular we discuss in detail two models, the asymmetric exclusion processand a ballistic reaction model, that illustrate many general features ofnonequilibrium dynamics: for example coarsening dynamics and nonequilibriumphase transitions. As a secondary theme we shall show how a common mathematicalstructure, the q-deformed harmonic oscillator algebra, serves to furnish exactresults for both systems. Thus the lectures also serve as a gentle introductionto things q-deformed.

We consider the Cooper-problem on a two-dimensional, square lattice with auniform, perpendicular magnetic field. Only rational flux fractions areconsidered. An extended (real-space) Hubbard model including nearest and nextnearest neighbor interactions is transformed to "k-space", or more precisely,to the space of eigenfunctions of Harper's equation, which constitute basisfunctions of the magnetic translation group for the lattice. A BCS-liketruncation of the interaction term is performed. Expanding the interactions inthe basis functions of the irreducible representations of the point group$C_{4\nu}$ of the square lattice simplify calculations. The numerical resultsindicate enhanced binding compared to zero magnetic field, and thus re-entrantsuperconducting pairing at extreme magnetic fields, well beyond the point wherethe usual semi-classical treatment of the magnetic field breaks down.

As-grown superconducting thin films of MgB2 were prepared by molecular beamepitaxy (MBE), and studied by X-ray and ultraviolet photoelectron spectroscopy(XPS and UPS). Only films prepared at temperatures between 150 and 320 deg.showed superconductivity. A best TC onset of 36 K with a sharp transition widthof -1 K was obtained although the film crystallinity was poor. The in-situphotoelectron spectra obtained on the surfaces of the MBE grown MgB2 films werefree from dirt peaks. XPS revealed that the binding energy of the Mg 2p levelsin MgB2 is close to that of metallic Mg, and the binding energy of B 1s isclose to that of transition-metal diborides. The valence UP spectra showed aclear Fermi edge although the density of states (DOS) at EF is low and themajor components of the valence band are located between 5 and 11 eV.

The motion of the structure determining components is highly collective, bothin amorphous solids and in undercooled liquids. This has been deduced fromexperimental low temperature data in the tunneling regime as well as from thevanishing isotope effect in diffusion in glasses and undercooled liquids. Inmolecular dynamics simulations of glasses one observes that both low frequencyresonant vibrations and atomic jumps are centered on more than 10 atoms which,in densely packed materials, form chainlike structures. With increasingtemperature the number of atoms jumping collectively increases. These chains ofcollectively jumping atoms are also seen in undercooled liquids. Collectivityonly vanishes at higher temperatures. This collectivity is intimately relatedto the dynamic heterogeneity which causes a non-Gaussianity of the atomicdisplacements.

The thermodynamic stability condition (TSC) of Tsallis' entropy is revisited.As Ramshaw [Phys. Lett. A {\bf 198} (1995) 119] has already pointed out, theconcavity of Tsallis' entropy with respect to the internal energy is notsufficient to guarantee thermodynamic stability for all values of $q$ due tothe non-additivity of Tsallis' entropy. Taking account of the non-additivitythe differential form of the TSC for Tsallis entropy is explicitly derived. Itis shown that the resultant TSC for Tsallis' entropy is equivalent to thepositivity of the standard specific heat. These results are consistent with therelation between Tsallis and R\'enyi entropies.

We study the asymptotic geometry of the spin foam partition function for alarge class of models, including the models of Barrett and Crane, Engle,Pereira, Rovelli and Livine, and, Freidel and Krasnov. The asymptotics is taken with respect to the boundary spins only, noassumption of large spins is made in the interior. We give a sufficientcriterion for the existence of the partition function. We find that geometricboundary data is suppressed unless its interior continuation satisfies certainaccidental curvature constraints. This means in particular that most Reggemanifolds are suppressed in the asymptotic regime. We discuss this explicitlyfor the case of the configurations arising in the 3-3 Pachner move. We identifythe origin of these accidental curvature constraints as an incorrect twistingof the face amplitude upon introduction of the Immirzi parameter and propose away to resolve this problem, albeit at the price of losing the connection tothe SU(2) boundary Hilbert space. The key methodological innovation that enables these results is theintroduction of the notion of wave front sets, and the adaptation of tools fortheir study from micro local analysis to the case of spin foam partitionfunctions.

In a schematic model with equidistant fourfold degenerate single-nucleonlevels, a conventional isovector pairing force and a symmetry force, the RPAcorrelation energy rises almost linearly with the isospin T, thus producing aWigner term in accordance with the empirical proportionality of the symmetryenergy to T(T+1).