Research dealing with various aspects of the theory of planned behavior (Ajzen, 1985, Ajzen, 1987) is reviewed, and some unresolved issues are discussed. In broad terms, the theory is found to be well supported by empirical evidence. Intentions to perform behaviors of different kinds can be predicted with high accuracy from attitudes toward the behavior, subjective norms, and perceived behavioral control; and these intentions, together with perceptions of behavioral control, account for considerable variance in actual behavior. Attitudes, subjective norms, and perceived behavioral control are shown to be related to appropriate sets of salient behavioral, normative, and control beliefs about the behavior, but the exact nature of these relations is still uncertain. Expectancy-value formulations are found to be only partly successful in dealing with these relations. Optimal rescaling of expectancy and value measures is offered as a means of dealing with measurement limitations. Finally, inclusion of past behavior in the prediction equation is shown to provide a means of testing the theory's sufficiency, another issue that remains unresolved. The limited available evidence concerning this question shows that the theory is predicting behavior quite well in comparison to the ceiling imposed by behavioral reliability.

Controlled cortical impact models produce brain injury by using a pneumatic impactor to impact exposed brain. This study systematically examined the effects of varying magnitudes of controlled cortical impact to the rat brain on neurological, cardiovascular, and histopathological variables. As the magnitude of injury increased, the duration of suppression of somatomotor reflexes and the duration of chronic vestibular motor deficits increased. The blood pressure response was observed to depend on injury levels; a moderate injury level produced a hypotensive response while a high injury level produced an immediate brief hypertensive response followed by hypotension. Low injury levels produced no significant macroscopic or microscopic change, but higher injury levels produced cortical contusion and intraparenchymal hemorrhage which, with increasing survival time, evolved into necrotic changes and cavitation underlying the injury site. Also with high levels of injury, axonal injury was found throughout the brain-stem with the greatest concentration of injured axons occurring in the cerebellar peduncles and pontomedullary junction. These data demonstrate that controlled cortical impact in the rat reproduces many of the features observed in other experimental animal models. This model allows independent control of many mechanical loading parameters associated with traumatic brain injury. The controlled cortical impact rat model should be an effective experimental tool to investigators of traumatic brain injury.

In the study of non-Fermi-liquid (NFL) phenomena in correlated metals,U2Pt2In is of special interest as it is one of the rare stoichiometric(undoped) materials that show NFL behaviour at ambient pressure. Here we reporton the stability of the NFL phase with respect to hydrostatic pressure (p< 1.8GPa). Electrical resistivity data under pressure, taken on a single-crystallinesample for a current in the tetragonal plane, show that T_FL, i.e. thetemperature below which the Fermi-liquid T^2-term is observed, increases withpressure as T_FL ~ (p-p_c), where p_c~0 is a critical pressure. This providesstrong evidence for the location of U2Pt2In at an antiferromagnetic quantumcritical point.

Experiments of Electron Spin Resonance (ESR) were performed on Co$% ^{2+}$substituting Zn$^{2+}$ or Mg$^{2+}$ in powder samples of Zn$_2$(OH)PO$_4$ andMg$_2$(OH)AsO$_4$. The observed resonances are described with a theoreticalmodel that considers the departures from the two perfect structures. It isshown that the resonance in the penta-coordinated complex is allowed, and thecrystal fields that would describe the resonance of the Co$^{2+}$ in the twoenvironments are calculated. The small intensity of the resonance in thepenta-coordinated complex is explained assuming that this site is much lesspopulated than the octahedral one; this assumption was verified by a molecularcalculation of the energies of the two environments, with both Co and Zn ascentral ions in Zn$_2$(OH)PO$_4$.

In this paper, we employ a continuous Ginzburg-Landau model to study thebehaviors of the parallel upper critical field of an intrinsically-layeredsuperconductor. Near $T_c$ where the order parameter is nearly homogeneous, theparallel upper critical field is found to vary as $(1-T/T_c)^{1/2}$. With awell-localized order parameter, the same field temperature dependence holdsover the whole temperature range. The profile of the order parameter at theparallel upper critical field may be of a Gaussian type, which is consistentwith the usual linear Ginzburg-Landau theory. In addition, the influences ofthe unit cell dimension and the average effective masses on the parallel uppercritical field and the associated order parameter are also addressed.

I describe the use of techniques based on composite rotations to developcontrolled phase gates in which the effects of weak Ising couplings aresuppressed. A tailored composite phase gate is described which both suppressesweak couplings and is relatively insensitive to systematic errors in the sizeof strong couplings.

After a brief introduction we review the nonperturbative weak noise approachto the KPZ equation in one dimension. We argue that the strong coupling aspectsof the KPZ equation are related to the existence of localized propagatingdomain walls or solitons representing the growth modes; the statistical weightof the excitations is governed by a dynamical action representing thegeneralization of the Boltzmann factor to kinetics. This picture is not limitedto one dimension. We thus attempt a generalization to higher dimensions wherethe strong coupling aspects presumably are associated with a cellular networkof domain walls. Based on this picture we present arguments for the Wolf-Kertezexpression z= (2d+1)/(d+1) for the dynamical exponent.

It is known from earlier work of Iqbal, Liu (arXiv:0809.3808) that theboundary transport coefficients such as electrical conductivity (at vanishingchemical potential), shear viscosity etc. at low frequency and finitetemperature can be expressed in terms of geometrical quantities evaluated atthe horizon. In the case of electrical conductivity, at zero chemical potentialgauge field fluctuation and metric fluctuation decouples, resulting in atrivial flow from horizon to boundary. In the presence of chemical potential,the story becomes complicated due to the fact that gauge field and metricfluctuation can no longer be decoupled. This results in a nontrivial flow fromhorizon to boundary. Though horizon conductivity can be expressed in terms ofgeometrical quantities evaluated at the horizon, there exist no such neatresult for electrical conductivity at the boundary. In this paper we propose anexpression for boundary conductivity expressed in terms of geometricalquantities evaluated at the horizon and thermodynamical quantities. We alsoconsider the theory at finite cutoff outside the horizon (arXiv:1006.1902) andgive an expression for cutoff dependent electrical conductivity, whichinterpolates smoothly between horizon conductivity and boundary conductivity .Using the results about the electrical conductivity we gain much insight intothe universality of thermal conductivity to viscosity ratio proposed inarXiv:0912.2719.

We show that the present LEPI lower bound on the Standard Model Higgs bosonmass ($M_H\gsim60\GeV$) applies as well to the lightest Higgs boson ($h$) ofthe minimal $SU(5)$ and no-scale flipped $SU(5)$ supergravity models. Thisresult would persist even for the ultimate LEPI lower bound ($M_H\gsim70\GeV$).We show that this situation is a consequence of a decoupling phenomenon in theHiggs sector driven by radiative electroweak breaking for increasingly largersparticle masses, and thus it should be common to a large class of supergravitymodels. A consequence of $m_h\gsim60\GeV$ in the minimal $SU(5)$ supergravity modelis the exclusion from the allowed parameter space of `spoiler modes'($\chi^0_2\to\chi^0_1 h$) which would make the otherwise very promisingtrilepton signal in $p\bar p\to\chi^\pm_1\chi^0_2X$ unobservable at Fermilab.Within this model we also obtain stronger upper bounds on the lighterneutralino and chargino masses, \ie, $m_{\chi^0_1}\lsim50\GeV$,$m_{\chi^0_2,\chi^\pm_1}\lsim100\GeV$. This should encourage experimentalsearches with existing facilities.

We use the framework of effective field theories to discuss the determinationof the S-wave \pi N scattering lengths from the recent high-precisionmeasurements of pionic deuterium observables. The theoretical analysis proceedsin several steps. Initially, the precise value of the pion-deuteron scatteringlength a_{\pi d} is extracted from the data. Next, a_{\pi d} is related to theS-wave \pi N scattering lengths a_+ and a_-. We discuss the use of thisinformation for constraining the values of these scattering lengths in the fullanalysis, which also includes the input from the pionic hydrogen energy shiftand width measurements, and throughly investigate the accuracy limits for thisprocedure. In this paper, we also give a detailed comparison to other effectivefield theory approaches, as well as with the earlier work on the subject,carried out within the potential model and multiple scattering framework.