Soil organic matter has recently been implicated as an important sink for atmospheric carbon dioxide (CO 2 ). However, the relative impacts of various agricultural management practices on soil organic matter dynamics and, therefore, C sequestration at spatial scales larger than a single plot or times longer than the typical three year experiment have rarely been reported. Results of maintaining agricultural management practices in the forest-derived soils of the eastern Corn (Zea mays L.) Belt states of Kentucky, Michigan, Ohio and Pennsylvania (USA) were studied. We found annual organic C input and tillage intensity were the most important factors in affecting C sequestration. The impact of rotation on C sequestration was primarily related to the way it altered annual total C inputs. The removal of above-ground plant biomass and use of cover crops were of lesser importance. The most rapid changes in soil organic matter content occurred during the first five years after a management practice was imposed with slower changes occurring thereafter. Certain management practices, e.g. no-tillage (NT), increased the soil's ability to sequester atmospheric CO 2 . The impact of this sequestration will be significant only when these practices are used extensively on a large percentage of cropland and when the C-building practices are maintained. Any soil C sequestered will be rapidly mineralized to CO 2 if the soil organic matter building practices are not maintained.

Serial and parallel algorithms for simulation of tandem queueing systems withinfinite buffers are presented, and their performance is examined. It is shownthat the algorithms which are based on a simple computational procedure involvelow time and memory requirements.

The possibility of spontaneous breaking of CP symmetry by the expectationvalues of orbifold moduli is investigated with particular reference to $CP$violating phases in soft supersymmetry breaking terms. The effect of differentmechanisms for stabilizing the dilaton and the form of the non-perturbativesuperpotential on the existence and size of these phases is studied. Modelswith modular symmetries which are subgroups of $PSL(2,Z)$, as well as thesingle overall modulus $T$ case with the full $PSL(2,Z)$ modular symmetry, arediscussed. Non-perturbative superpotentials involving the absolute modularinvariant $j(T)$, such as may arise from F-theory compactifications, areconsidered.

Momentum space Ward identities are derived for the amputated n-point Green'sfunctions in 3+1 dimensional non-relativistic conformal field theory. For n=4and 6 the implications for scattering amplitudes (i.e. on-shell amputatedGreen's functions) are considered. Any scale invariant 2-to-2 scatteringamplitude is also conformally invariant. However, conformal invariance imposesconstraints on off-shell Green's functions and the three particle scatteringamplitude which are not automatically satisfied if they are scale invariant. Asan explicit example of a conformally invariant theory we considernon-relativistic particles in the infinite scattering length limit.

We study the coisotropic subgroup structure of standard SL_q(2,R) and thecorresponding embeddable quantum homogeneous spaces. While the subgroups S^1and R_+ survive undeformed in the quantization as coalgebras, we show that R isdeformed to a family of quantum coisotropic subgroups whose coalgebra can notbe extended to an Hopf algebra. We explicitly describe the quantum homogeneousspaces and their double cosets.

It is shown that the Newton-Sabatier procedure for inverting the fixed-energyphase shifts for a potential is not an inversion method but a parameter-fittingprocedure. Theoretically there is no guarantee that this procedure isapplicable to the given set of the phase shifts, if it is applicable, there isno guaran- tee that the potential it produces generates the phase shifts fromwhich it was reconstructed. Moreover, no generic potential, specifically, nopotential which is not analytic in a neighborhood of the positive real semiaxiscan be reconstructed by the Newton-Sabatier procedure. A numerical method is given for finding spherically symmetric compactlysupported potentials which produce practically the same set of fixed-energyphase shifts for all values of angular momentum. Concrete example of suchpotentials is given.

It is shown that Einstein-Weyl (EW) equations in 2+1 dimensions contain thedispersionless Kadomtsev-Petviashvili (dKP) equation as a special case: If anEW structure admits a constant weighted vector then it is locally given by $h=dy^2-4d xd t-4ud t^2, \nu=-4u_xd t$, where $u=u(x, y, t)$ satisfies the dKPequation $(u_t-uu_x)_x=u_{yy}$. Linearised solutions to the dKP equation are shown to give rise tofour-dimensional anti-self-dual conformal structures with symmetries. Allfour-dimensional hyper-K\"ahler metrics in signature $(++--)$ for which theself-dual part of the derivative of a Killing vector is null arise by thisconstruction. Two new classes of examples of EW metrics which depend on onearbitrary function of one variable are given, and characterised. A Lax representation of the EW condition is found and used to show that allEW spaces arise as symmetry reductions of hyper-Hermitian metrics in fourdimensions. The EW equations are reformulated in terms of a simple and closedtwo-form on the $\CP^1$-bundle over a Weyl space. It is proved that complex solutions to the dKP equations, modulo a certaincoordinate freedom, are in a one-to-one correspondence with minitwistor spaces(two-dimensional complex manifolds ${\cal Z}$ containing a rational curve withnormal bundle $\O(2)$) that admit a section of $\kappa^{-1/4}$, where $\kappa$is the canonical bundle of ${\cal Z}$. Real solutions are obtained if theminitwistor space also admits an anti-holomorphic involution with fixed pointstogether with a rational curve and section of $\kappa^{-1/4}$ that areinvariant under the involution.

We construct a microscopic model of thermally excited superdeformed statesthat describes both the barrier penetration mechanism, leading to the decay-outtransitions to normal deformed states, and the rotational damping causingfragmentation of rotational E2 transitions. We describe the barrier penetrationby means of a tunneling path in the two-dimensional deformation energy surface,which is calculated with the cranked Nilsson-Strutinsky model. The individualexcited superdeformed states and associated E2 transition strengths arecalculated by the shell model diagonalization of the many-particle many-holeexcitations interacting with the delta-type residual two-body force. The effectof the decay-out on the excited superdeformed states are discussed in detailfor $^{152}$Dy, $^{143}$Eu and $^{192}$Hg.

Experimental data on the pp -> pn pi^+ reaction measured in an exclusivetwo-arm experiment at 800 MeV show a narrow peak arising from the strongproton-neutron final-state interaction. It was claimed, within the framework ofa certain model, that this peak contained up to a 25% spin-singlet final statecontribution. By comparing the data with those of pp -> d pi^+ in a largelymodel-independent way, it is here demonstrated that at all the angles measuredthe whole of the peak could be explained as being due to spin-triplet finalstates, with the spin-singlet being at most a few percent. Good qualitativeagreement with the measured proton analysing power is also found within thisapproach.

The pion-nucleon amplitude is considered in the vicinity of the elasticscattering threshold within a relativistic dynamical model dressing the pi N Nand pi N Delta vertices self-consistently with an infinite number of mesonloops. The dressing is formulated as solution of a system of coupled integralequations incorporating unitarity, crossing symmetry and analyticityconstraints. The calculated scattering lengths and the sigma-term agree withrecent data analyses. The dressing is important in this model both below and atthreshold. The contribution of the Delta resonance is discussed, includingeffects of the consistent dressing of the pi N Delta vertex. A comparison withthe approaches of chiral perturbation theory and the Bethe-Salpeter equation isoutlined.