We study a simple five-dimensional extension of the Standard Model,compactified on a flat line segment in which there propagate Higgs and gaugebosons of the Standard Model. We impose a Dirichlet boundary condition on theHiggs field to realize its vacuum expectation value. Since a flatNambu-Goldstone zero-mode of the bulk Higgs is eliminated by the Dirichletboundary condition, a superposition of the Higgs Kaluza-Klein modes play therole of the Nambu-Goldstone boson except at the boundaries. We discussphenomenology of our model at the LHC, namely the top Yukawa deviation and theproduction and decay of the physical Higgs field, as well as the constraintsfrom the electroweak precision measurements.

In a large class of models for Weakly Interacting Massive Particles (WIMPs),the WIMP mass $M$ lies far above the weak scale $m_W$. This work identifiesuniversal Sudakov-type logarithms $\sim \alpha \log^2 (2\,M/m_W)$ that spoilthe naive convergence of perturbation theory for annihilation processes. Aneffective field theory (EFT) framework is presented, allowing the systematicresummation of these logarithms. Another impact of the large separation ofscales is that a long-distance wave-function distortion from electroweak bosonexchange leads to observable modifications of the cross section. Carefulaccounting of momentum regions in the EFT allows the rigorously disentanglementof this so-called Sommerfeld enhancement from the short distance hardannihilation process. The WIMP is modeled as a heavy-particle field, while thelight, energetic, final-state electroweak gauge bosons are treated as soft andcollinear fields. Hard matching coefficients are computed at renormalizationscale $\mu \sim 2\,M$, then evolved down to $\mu \sim m_W$, where electroweaksymmetry breaking is incorporated and the matching onto the relevant quantummechanical Hamiltonian is performed. The example of an $SU(2)_W$ triplet scalardark matter candidate annihilating to line photons is used for concreteness,allowing the numerical exploration of the impact of next-to-leading ordercorrections and log resummation. For $M \simeq 3$ TeV, the resummed Sommerfeldenhanced cross section is reduced by a factor of $\sim 3$ with respect to thetree-level fixed order result.

We analytically calculate properties of a strongly coupled stripedsuperconductor, with the charge density wave sourced by a modulated chemicalpotential, in the large modulation wavenumber Q limit. In the absence of ahomogeneous term in the chemical potential, we show that the criticaltemperature scales as a negative power of Q for scaling dimensions \Delta <3/2, whereas for \Delta > 3/2, there is no phase transition above a certaincritical value of Q. The condensate is found to scale as a positive power of Qsuch that the gap is proportional to Q. We discuss how these results change ifa homogeneous term is added to the chemical potential. We compare our analyticresults with numerical calculations whenever the latter are available and findgood agreement.

We study universal features in the shape dependence of entanglement entropyin the vacuum state of a conformal field theory (CFT) on $\mathbb{R}^{1,d-1}$.We consider the entanglement entropy across a deformed planar or sphericalentangling surface in terms of a perturbative expansion in the infinitesimalshape deformation. In particular, we focus on the second order term in thisexpansion, known as the entanglement density. This quantity is known to benon-positive by the strong-subadditivity property. We show from a purely fieldtheory calculation that the non-local part of the entanglement density in anyCFT is universal, and proportional to the coefficient $C_T$ appearing in thetwo-point function of stress tensors in that CFT. As applications of ourresult, we prove the conjectured universality of the corner term coefficient$\frac{\sigma}{C_T}=\frac{\pi^2}{24}$ in $d=3$ CFTs, and the holographic Mezeiformula for entanglement entropy across deformed spheres.

The identification of jets containing $b$ hadrons is important for thephysics programme of the ATLAS experiment at the Large Hadron Collider. Severalalgorithms to identify jets containing $b$ hadrons are described, ranging fromthose based on the reconstruction of an inclusive secondary vertex or thepresence of tracks with large impact parameters to combined tagging algorithmsmaking use of multi-variate discriminants. An independent $b$-tagging algorithmbased on the reconstruction of muons inside jets as well as the $b$-taggingalgorithm used in the online trigger are also presented.The $b$-jet taggingefficiency, the $c$-jet tagging efficiency and the mistag rate for lightflavour jets in data have been measured with a number of complementary methods.The calibration results are presented as scale factors defined as the ratio ofthe efficiency (or mistag rate) in data to that in simulation. In the case of$b$ jets, where more than one calibration method exists, the results from thevarious analyses have been combined taking into account the statisticalcorrelation as well as the correlation of the sources of systematicuncertainty.

General relativity can be unambiguously formulated with Lorentz, de Sitterand anti-de Sitter tangent groups, which determine the fermionicrepresentations. We show that besides of the Lorentz group only anti-de Sittertangent group is consistent with all physical requirements.

Recently we showed how a non-local Nambu-Jona-Lasinio model comes out fromQCD in the low-energy limit. In this way, it is possible to fix all the freeparameters of the model with physical ones. We use this approach to derive alocal limit to the Nambu-Jona-Lasinio model with the parameters those obtainedfrom QCD in order to fix the physical parameters of $\rho$ condensation. $\rho$condensation is a consequence of the highly non-trivial behavior of the QCDvacuum in presence a very strong magnetic field giving rising tosuperconductive behavior in quark matter. Determination of the properparameters for this state can be an important helpful guide to identify itexperimentally.

We provide dramatic evidence that `Mellin space' is the natural home forcorrelation functions in CFTs with weakly coupled bulk duals. In Mellin space,CFT correlators have poles corresponding to an OPE decomposition into `left'and `right' sub-correlators, in direct analogy with the factorization channelsof scattering amplitudes. In the regime where these correlators can be computedby tree level Witten diagrams in AdS, we derive an explicit formula for theresidues of Mellin amplitudes at the corresponding factorization poles, and weuse the conformal Casimir to show that these amplitudes obey algebraic finitedifference equations. By analyzing the recursive structure of our factorizationformula we obtain simple diagrammatic rules for the construction of Mellinamplitudes corresponding to tree-level Witten diagrams in any bulk scalartheory. We prove the diagrammatic rules using our finite difference equations.Finally, we show that our factorization formula and our diagrammatic rulesmorph into the flat space S-Matrix of the bulk theory, reproducing the usualFeynman rules, when we take the flat space limit of AdS/CFT. Throughout weemphasize a deep analogy with the properties of flat space scatteringamplitudes in momentum space, which suggests that the Mellin amplitude mayprovide a holographic definition of the flat space S-Matrix.

The production of four bottom quarks is an important benchmark channel forHiggs analyses and searches for new physics at the LHC. We report on thecalculation of the next-to-leading order QCD corrections to the process pp -> banti-b b anti-b + X with the HELAC-NLO automated framework, and present resultsfor inclusive cross sections and differential distributions. We discuss theimpact of the higher-order corrections and, in particular, the effect of thebottom quark mass. In addition, we provide an estimate of the theoreticaluncertainty from the variation of the renormalisation and factorisation scalesand the parton distribution functions. The results are obtained with a newsubtraction formalism for real radiation at next-to-leading order, implementedin the HELAC-DIPOLES package.

Standard Model may be defined with the additional discrete symmetry, i.e.with the gauge group $SU(3)\times SU(2) \times U(1)/{\cal Z}$ (${\cal Z} =Z_6$, $Z_3$ or $Z_2$) instead of the usual $SU(3)\times SU(2) \times U(1)$. Ithas the same perturbation expansion as the conventional one. However, it maydescribe nature in a different way at the energies compared to the trivialitybound (of about 1 Tev). In this paper we present a possibility to observe thisdifference assuming that the gauge group of the Standard Model is embedded intothe gauge group of an {\it a priory} unknown model, which describes physics ata Tev scale. This difference is related to the monopole content of the theory.We illustrate our results by consideration of the Petite Unification of quarksand leptons.