A search for dark matter and unparticle production at the LHC has beenperformed using events containing two charged leptons (electrons or muons),consistent with the decay of a Z boson, and large missing transverse momentum.This study is based on data collected with the CMS detector in 2015,corresponding to an integrated luminosity of 2.3 inverse femtobarns ofproton-proton collisions at the LHC, at a center-of-mass energy of 13 TeV. Noexcess over the standard model expectation is observed. Compared to previoussearches in this topology, which exclusively relied on effective fieldtheories, the results are interpreted in terms of a simplified model of darkmatter production for both vector and axial vector couplings between a mediatorand dark matter particles. The first study of this class of models using CMSdata at sqrt(s) = 13 TeV is presented. Additionally, effective field theoriesof dark matter and unparticle production are used to interpret the data.

We argue that the Maldacena-Nunez no-go theorem excluding Minkowski and deSitter vacua in flux compactifications can be extended to exclude anti-deSitter (AdS) vacua for which the Kaluza-Klein scale is parametrically smallerthan the AdS length scale. As a practical application of this observation wedemonstrate that the mechanism to resolve O6 singularities in massive type IIAat the classical level is likely not to occur in AdS compactifications withscale separation. We furthermore remark that a compactification to fourobservable dimensions implies a large cosmological hierarchy.

Supersymmetric extensions of the Standard Model with small R-parity andlepton number violating couplings are naturally consistent with primordialnucleosynthesis, thermal leptogenesis and gravitino dark matter. We considersupergravity models with universal boundary conditions at the grand unificationscale, and scalar tau-lepton or bino-like neutralino as next-to-lightestsuperparticle (NLSP). Recent Fermi-LAT data on the isotropic diffuse gamma-rayflux yield a lower bound on the gravitino lifetime. Comparing two-bodygravitino and neutralino decays we find a lower bound on a neutralino NLSPdecay length, $c \tau_{\chi^0_1} \gsim 30 cm$. Together with gravitino andneutralino masses one obtains a microscopic determination of the Planck mass.For a stau-NLSP there exists no model-independent lower bound on the decaylength. Here the strongest bound comes from the requirement that thecosmological baryon asymmetry is not washed out, which yields $c\tau_{\tilde\tau_1} \gsim 4 mm$. However, without fine-tuning of parameters,one finds much larger decay lengths. For typical masses, $m_{3/2} \sim 100 GeV$and $m_{NLSP} \sim 150 GeV$, the discovery of a photon line with an intensityclose to the Fermi-LAT limit would imply a decay length $c\tau_{NLSP}$ ofseveral hundred meters, which can be measured at the LHC.

A search for flavour-changing neutral current decays of a top quark to anup-type quark ($q=u, c$) and the Standard Model Higgs boson, where the Higgsboson decays to $b\bar{b}$, is presented. The analysis searches for top quarkpair events in which one top quark decays to $Wb$, with the $W$ boson decayingleptonically, and the other top quark decays to $Hq$. The search is based on$pp$ collisions at $\sqrt{s}=8$ TeV recorded in 2012 with the ATLAS detector atthe CERN Large Hadron Collider and uses an integrated luminosity of 20.3fb$^{-1}$. Data are analysed in the lepton-plus-jets final state, characterisedby an isolated electron or muon and at least four jets. The search exploits thehigh multiplicity of $b$-quark jets characteristic of signal events, andemploys a likelihood discriminant that uses the kinematic differences betweenthe signal and the background, which is dominated by $t\bar{t} \to WbWb$decays. No significant excess of events above the background expectation isfound, and observed (expected) 95% CL upper limits of 0.56% (0.42%) and 0.61%(0.64%) are derived for the $t\to Hc$ and $t\to Hu$ branching ratiosrespectively. The combination of this search with other ATLAS searches in the$H \to \gamma\gamma$ and $H\to WW^*, \tau\tau$ decay modes significantlyimproves the sensitivity, yielding observed (expected) 95% CL upper limits onthe $t\to Hc$ and $t\to Hu$ branching ratios of 0.46% (0.25%) and 0.45% (0.29%)respectively. The corresponding combined observed (expected) upper limits onthe $|\lambda_{tcH}|$ and $|\lambda_{tuH}|$ couplings are 0.13 (0.10) and 0.13(0.10) respectively. These are the most restrictive direct bounds on $tqH$interactions measured so far.

In this paper we discuss the scattering effect on entanglement propagation inRCFTs. In our setup, we consider the time evolution of excited states createdby the insertion of many local operators. Our results show that because of thefiniteness of quantum dimension, entanglement is not changed after thescattering in RCFTs. In this mean, entanglement is conserved after thescattering event in RCFTs, which reflects the integrability of the system. Ourresults are also consistent with the free quasiparticle picture after theglobal quenches.

Some general theorems are established on the local BRST cohomology for notnecessarily Lagrangian gauge theories. Particular attention is given to theBRST groups with direct physical interpretation. Among other things, the groupsof rigid symmetries and conservation laws are shown to be still connected,though less tightly than in the Lagrangian theory. The connection is providedby the elements of another local BRST cohomology group whose elements areidentified with Lagrange structures. This extends the cohomological formulationof the Noether theorem beyond the scope of Lagrangian dynamics. We show thateach integrable Lagrange structure gives rise to a Lie bracket in the space ofconservation laws, which generalizes the Dickey bracket of conserved currentsknown in Lagrangian field theory. We study the issues of existence anduniqueness of the local BRST complex associated with a given set of fieldequations endowed with a compatible Lagrange structure. Contrary to the usualBV formalism, such a complex does not always exist for non-Lagrangian dynamics,and when exists it is by no means unique. The ambiguity and obstructions arecontrolled by certain cohomology classes, which are all explicitly identified.

The evolution of evaporating charged black holes is complicated to model ingeneral, but is nevertheless important since the hints to the Information LossParadox and its recent firewall incarnation may lie in understanding moregeneric geometries than that of Schwarzschild spacetime. Fortunately, forsufficiently large asymptotically flat Reissner-Nordstrom black holes, theevaporation process can be modeled via a system of coupled linear ordinarydifferential equations, with charge loss rate governed by Schwingerpair-production process. The same model can be generalized to study theevaporation of AdS Reissner-Nordstrom black holes with flat horizon. It wasrecently found that such black holes always evolve towards extremality sincecharge loss is inefficient. This property is completely opposite to theasymptotically flat case in which the black hole eventually loses its chargesand tends towards Schwarzschild limit. We clarify the underlying reason forthis different behavior.