We evaluated 18,014 patients who underwent allogeneic bone marrow transplantation (BMT) at 235 centers worldwide to examine the incidence of and risk factors for posttransplant lymphoproliferative disorders (PTLD). PTLD developed in 78 recipients, with 64 cases occurring less than 1 year after transplantation. The cumulative incidence of PTLD was 1.0% +/- 0.3% at 10 years. Incidence was highest 1 to 5 months posttransplant (120 cases/10,000 patients/yr) followed by a steep decline to less than 5/10,000/yr among >/=1-year survivors. In multivariate analyses, risk of early-onset PTLD ( /=3 major risk factors were 8.0% +/- 2.9% and 22% +/- 17.9%, respectively. We conclude that factors associated with altered immunity and T-cell regulatory mechanisms are predictors of both early- and late-onset PTLD.

Tumours of histiocytes and accessory dendritic cells: an immunohistochemical approach to classification from the International Lymphoma Study Group based on 61 cases Neoplasms of histiocytes and dendritic cells are rare, and their phenotypic and biological definition is incomplete. Seeking to identify antigens detectable in paraffin‐embedded sections that might allow a more complete, rational immunophenotypic classification of histiocytic/dendritic cell neoplasms, the International Lymphoma Study Group (ILSG) stained 61 tumours of suspected histiocytic/dendritic cell type with a panel of 15 antibodies including those reactive with histiocytes (CD68, lysozyme (LYS)), Langerhans cells (CD1a), follicular dendritic cells (FDC: CD21, CD35) and S100 protein. This analysis revealed that 57 cases (93%) fit into four major immunophenotypic groups (one histiocytic and three dendritic cell types) utilizing six markers: CD68, LYS, CD1a, S100, CD21, and CD35. The four (7%) unclassified cases were further classifiable into the above four groups using additional morphological and ultrastructural features. The four groups then included: (i) histiocytic sarcoma ( n =18) with the following phenotype: CD68 (100%), LYS (94%), CD1a (0%), S100 (33%), CD21/35 (0%). The median age was 46 years. Presentation was predominantly extranodal (72%) with high mortality (58% dead of disease (DOD)). Three had systemic involvement consistent with `malignant histiocytosis'; (ii) Langerhans cell tumour (LCT) ( n =26) which expressed: CD68 (96%), LYS (42%), CD1a (100%), S100 (100%), CD21/35 (0%). There were two morphological variants: cytologically typical ( n =17) designated LCT; and cytologically malignant ( n =9) designated Langerhans cell sarcoma (LCS). The LCS were often not easily recognized morphologically as LC‐derived, but were diagnosed based on CD1a staining. LCT and LCS differed in median age (33 versus 41 years), male:female ratio (3.7:1 versus 1:2), and death rate (31% versus 50% DOD). Four LCT patients had systemic involvement typical of Letterer–Siwe disease; (iii) follicular dendritic cell tumour/sarcoma (FDCT) ( n =13) which expressed: CD68 (54%), LYS (8%), CD1a (0%), S100 (16%), FDC markers CD21/35 (100%), EMA (40%). These patients were adults (median age 65 years) with predominantly localized nodal disease (75%) and low mortality (9% DOD); (iv) interdigitating dendritic cell tumour/sarcoma (IDCT) ( n =4) which expressed: CD68 (50%), LYS (25%), CD1a (0%), S100 (100%), CD21/35 (0%). The patients were adults (median 71 years) with localized nodal disease (75%) without mortality (0% DOD). In conclusion, definitive immunophenotypic classification of histiocytic and accessory cell neoplasms into four categories was possible in 93% of the cases using six antigens detected in paraffin‐embedded sections. Exceptional cases (7%) were resolvable when added morphological and ultrastructural features were considered. We propose a classification combining immunophenotype and morphology with five categories, including Langerhans cell sarcoma. This simplified scheme is practical for everyday diagnostic use and should provide a framework for additional investigation of these unusual neoplasms.

Banks, P. M. M.D.; Chan, J. M.D.; Cleary, M. L. M.D.; Delsol, G. M.D.; De Wolf-Peeters, C. M.D.; Gatter, K. M.D.; Grogan, T. M. M.D.; Harris, N. L. M.D.; Isaacson, P. G. M.D.; Jaffe, E. S. M.D.; Mason, D. M.D.; Pileri, S. M.D.; Ralfkiaer, E. M.D.; Stein, H. M.D.; Warnke, R. A. M.D. Author Information

The aurorae are the result of collisions with the atmosphere of energetic particles that have their origin in the solar wind, and reach the atmosphere after having undergone varying degrees of acceleration and redistribution within the Earth's magnetosphere. The global scale phenomenon represented by the aurorae therefore contains considerable information concerning the solar-terrestrial connection. For example, by correctly measuring specific auroral emissions, and with the aid of comprehensive models of the region, we can infer the total energy flux entering the atmosphere and the average energy of the particles causing these emissions. Furthermore, from these auroral emissions we can determine the ionospheric conductances that are part of the closing of the magnetospheric currents through the ionosphere, and from these we can in turn obtain the electric potentials and convective patterns that are an essential element to our understanding of the global magnetosphere-ionosphere-thermosphere-mesosphere. Simultaneously acquired images of the auroral oval and polar cap not only yield the temporal and spatial morphology from which we can infer activity indices, but in conjunction with simultaneous measurements made on spacecraft at other locations within the magnetosphere, allow us to map the various parts of the oval back to their source regions in the magnetosphere. This paper describes the Ultraviolet Imager for the Global Geospace Sciences portion of the International Solar-Terrestrial Physics program. The instrument operates in the far ultraviolet (FUV) and is capable of imaging the auroral oval regardless of whether it is sunlit or in darkness. The instrument has an 8° circular field of view and is located on a despun platform which permits simultaneous imaging of the entire oval for at least 9 hours of every 18 hour orbit. The three mirror, unobscured aperture, optical system (f/2.9) provides excellent imaging over this full field of view, yielding a per pixel angular resolution of 0.6 milliradians. Its FUV filters have been designed to allow accurate spectral separation of the features of interest, thus allowing quantitative interpretation of the images to provide the parameters mentioned above. The system has been designed to provide ten orders of magnitude blocking against longer wavelength (primarily visible) scattered sunlight, thus allowing the first imaging of key, spectrally resolved, FUV diagnostic features in the fully sunlit midday aurorae. The intensified-CCD detector has a nominal frame rate of 37 s, and the fast optical system has a noise equivalent signal within one frame of ∼ 10R. The instantaneous dynamic range is >1000 and can be positioned within an overall gain range of 104, allowing measurement of both the very weak polar cap emissions and the very bright aurora. The optical surfaces have been designed to be sufficiently smooth to permit this dynamic range to be utilized without the scattering of light from bright features into the weaker features. Finally, the data product can only be as good as the degree to which the instrument performance is characterized and calibrated. In the VUV, calibration of an an imager intended for quantitative studies is a task requiring some pioneering methods, but it is now possible to calibrate such an instrument over its focal plane to an accuracy of ±10%. In summary, very recent advances in optical, filter and detector technology have been exploited to produce an auroral imager to meet the ISTP objectives.

Journal of Geophysical Research (1896-1977)Volume 73, Issue 21 p. 6846-6854 Letters The polar wind Peter M. Banks, Peter M. BanksSearch for more papers by this authorThomas E. Holzer, Thomas E. HolzerSearch for more papers by this author Peter M. Banks, Peter M. BanksSearch for more papers by this authorThomas E. Holzer, Thomas E. HolzerSearch for more papers by this author First published: 1 November 1968 https://doi.org/10.1029/JA073i021p06846Citations: 313AboutPDF ToolsRequest permissionExport citationAdd to favoritesTrack citation ShareShare Give accessShare full text accessShare full-text accessPlease review our Terms and Conditions of Use and check box below to share full-text version of article.I have read and accept the Wiley Online Library Terms and Conditions of UseShareable LinkUse the link below to share a full-text version of this article with your friends and colleagues. Learn more.Copy URL Share a linkShare onEmailFacebookTwitterLinkedInRedditWechat References Angerami, J. J., D. L. Carpenter, Whistler studies of the plasmapause in the magnetosphere, 2, Electron density and total tube electron content near the knee in magnetospheric ionization, J. Geophys. Res., 71, 711–725, 1966. Axford, W. I., The polar wind and the terrestrial helium budget, J. Geophys. Res., 7321, 1968. Axford, W. I., R. C. Newman, Viscoustransonic flow in the accretion and stellar-wind problemsCornell-Sydney University Astronomy Center Rept. 34, Ithaca, New YorkApril, 1966. Banks, P. M., T. E. Holzer, Charge exchange and ion diffusion for thermal nonequilibrium conditions, Planetary Space Sci., 1968. Barrington, R. E., J. S. Belrose, G. L. Nelms, Ion composition and temperature at 1000 km as deduced from VLF resonances and topside ionograms, Electron Density Profiles in Ionosphere and Exosphere Jon Frihagen, 387–396, North Holland Publishing Company, Amsterdam, 1966. Brice, N. M., Bulk motion of the magnetosphere, J. Geophys. Res., 72, 5193–5211, 1967. Carpenter, D. L., Whistler studies of the plasmapause in the magnetosphere, 1, Temporal variations in the position of the knee and some evidence on plasma motions near the knee, J. Geophys. Res., 71, 693–709, 1966. Dessler, A. J., F. C. Michel, Plasma in the geomagnetic tail, J. Geophys. Res., 71, 1421–1426, 1966. Donley, J. L., Observations of the polar ionosphere in the range 2000 to 3000 km by means of satellite borne electron trapsNASA Rept. X-615-67-335Goddard Space Flight Center, Greenbelt, Md., 1967. Dungey, J. W., Interplanetary magnetic field and the auroral zones, Phys. Rev. Letters, 6, 47–48, 1961. Dungey, J. W., The theory of the quiet magnetosphere, Solar-Terrestrial Physics J. W. King, W. S. Newman, 91–106, Academic Press, London, 1967. Hagg, E. L., Electron densities of 8–100 electrons cm−3 deduced from Alouette 2 high latitude ionograms, Can. J. Phys., 45, 27–36, 1967. Hanson, W. B., I. Ortenburger, The coupling between the protonosphere and the normal F region, J. Geophys. Res., 66, 1425–1435, 1961. Harris, K. K., G. W. Sharp, W. C. Knudsen, Ion temperature and relative ion composition measurements from a low-altitude polar-orbiting satellite, J. Geophys. Res., 72, 5939–5948, 1967. Hoffman, J. H., Ion composition measurements in the polar region from the Explorer 31 satellite, Trans. Am. Geophys. Union, 49, 253, 1968. Holt, E. H., R. E. Haskell, Foundations of Plasma Dynamics, 160, Macmillan Co., New York, 1965. Knudsen, W. C., G. W. Sharp, Ion temperature profile in the topside ionosphere, J. Geophys. Res., 71, 4099–4106, 1966. Knudsen, W. C., G. W. Sharp, Ion temperatures measured around a dawn-dusk-auroral zone satellite orbit, J. Geophys. Res., 72, 1061–1072, 1967. , Mariner Stanford Group, Venus: Ionosphere and atmosphere as measured by dual-frequency radio occultation of Mariner V, Science, 158, 1678–1682, 1967. Muldrew, B. D., F-layer ionization troughs de-duced from Alouette data, J. Geophys. Res., 70, 2635–2650, 1965. Nicolet, M., Aeronomy,to be published in Handbuch der Physik (Geophysik), Band 49, 1969. Nishida, A., Formation of a plasmapause, or magnetospheric plasma knee by combined action of magnetospheric convection and plasma escape from the tail, J. Geophys. Res., 71, 5669–5679, 1966. Parker, E. N., Interplanetary Dynamical Processes, Interscience, New York, 1963. Risbeth, H., D. W. Barron, Equilibrium electron distributions in the ionospheric F2-layer, J. Atmospheric Terrest. Phys., 18, 234–252, 1960. Saunders, O. A., One-dimentional flow, Modern Developments in Fluid Dynamics: High Speed Flow, 11 L. Howarth, 216, Oxford University Press, Oxford, 1956. Serbu, G. P., E. J. R. Maier, Thermal plasma measurements within the magnetosphere, Space Res., 7, 527–534, 1966. Taylor Jr., H. A., H. C. Brinton, C. R. Smith, Positive ion composition in the magnetosphere obtained from OGO A satellite, J. Geophys. Res., 70, 5769–5781, 1965. Citing Literature Volume73, Issue21Space Physics1 November 1968Pages 6846-6854 ReferencesRelatedInformation

We evaluated 26 901 patients who underwent allogeneic hematopoietic cell transplantation (HCT) at 271 centers worldwide to define patterns of posttransplantation lymphoproliferative disorders (PTLDs). PTLDs developed in 127 recipients, with 105 (83%) cases occurring within 1 year after transplantation. In multivariate analyses, we confirmed that PTLD risks were strongly associated (P < .001) with T-cell depletion of the donor marrow, antithymocyte globulin (ATG) use, and unrelated or HLA-mismatched grafts (URD/HLA mismatch). Significant associations were also confirmed for acute and chronic graft-versus-host disease. The increased risk associated with URD/HLA-mismatched donors (RR = 3.8) was limited to patients with T-cell depletion or ATG use (P = .004). New findings were elevated risks for age 50 years or older at transplantation (RR = 5.1; P < .001) and second transplantation (RR = 3.5; P < .001). Lower risks were found for T-cell depletion methods that remove both T and B cells (alemtuzumab and elutriation, RR = 3.1; P = .025) compared with other methods (RR = 9.4; P = .005 for difference). The cumulative incidence of PTLDs was low (0.2%) among 21 686 patients with no major risk factors, but increased to 1.1%, 3.6%, and 8.1% with 1, 2, and more than 3 major risk factors, respectively. Our findings identify subgroups of patients who underwent allogeneic HCT at elevated risk of PTLDs for whom prospective monitoring of Epstein-Barr virus activation and early treatment intervention may be particularly beneficial.

Calculations have been made of photoelectron fluxes and energy spectra in the ionosphere for predawn and sunlit atmospheres, taking account of transport, elastic and inelastic collisions, and energy loss to ambient electrons. For predawn models the results indicate that a significant fraction of the incoming electrons are backscattered. By using recent predawn measurements of the high-altitude incident electron flux, the rates of O I (6300 A) emission and secondary ionization rates are computed. An escape flux of the order of 4.1×108 electrons cm−2 sec−1 is calculated for the sunlit atmosphere. The present results are compared with recent rocket measurements and previous calculations. The problem of a recently noted reduction in O I (1304 A) emissions in polar regions is also discussed.

We have obtained solutions of the coupled continuity, momentum, and energy equations for NO+, O2+, and O+ ions for conditions appropriate to the daytime high-latitude E and F regions. Owing to the rapid increase of the reaction O+ + N2 → NO+ + N with ion energy, high-latitude electric fields and consequent E⊥ × B drifts deplete O+ in favor of NO+. For electric field strengths less than about 10 mV m−1 the depletion of O+ is small, and the altitude profiles of ion density are similar to those found at mid-latitudes. However, for moderate electric field strengths (∼50 mV m−1), NO+ is substantially increased in relation to O+ and becomes an important ion throughout the F region. For these conditions the electron density has a tendency to become nearly constant with altitude in the range 160–360 km. For large electric fields (∼200 mV m−1), NO+ completely dominates the ion composition to at least 600 km, decreasing at high altitudes with a diffusive equilibrium scale height. Since the overall F region electron density decreases markedly with increasing electric field strength, it appears that high-latitude, daytime electron density troughs are directly related to the presence of ionospheric electric fields. In addition, since increases in the N2 density or the N2 vibrational temperature also affect ion composition and electron densities in a manner similar to that of electric fields, the observed daytime troughs may arise from both processes acting simultaneously.

A new computational model has been created to describe the interaction of auroral electrons with the atmosphere. For electrons of energy greater than 500 eV, continuous energy losses and small angle deflections are combined in a Fokker-Planck diffusion equation that computes energy spectrums over all pitch angles throughout the atmosphere. These fluxes are then used to determine the rates of secondary electron and degraded (E < 500 eV) primary electron production at all heights. This information is used to compute upward and downward hemispherical fluxes in the energy range 0–500 eV, taking into account discrete energy losses, large angle scattering, and particle transport along magnetic field lines. The model has been used to compute energy spectrums, ionization rates, backscatter ratios, and optical emissions associated with different incident electron spectrums. For monoenergetic electrons of energy 2 keV and above the results obtained agree well with the work of Rees (1969) and Rees and Maeda (1973). At lower energies the effects of transport and elastic collisions become progressively more important, and the present results differ significantly both from the Rees and Maeda results and from those obtained from the ideas of energy degradation. Finally, spectrums typical of the nighttime auroral oval and daytime polar cusp are used to obtain the altitude dependent fluxes, ionization rates, and optical emissions.