A search for dark matter and unparticle production at the LHC has beenperformed using events containing two charged leptons (electrons or muons),consistent with the decay of a Z boson, and large missing transverse momentum.This study is based on data collected with the CMS detector in 2015,corresponding to an integrated luminosity of 2.3 inverse femtobarns ofproton-proton collisions at the LHC, at a center-of-mass energy of 13 TeV. Noexcess over the standard model expectation is observed. Compared to previoussearches in this topology, which exclusively relied on effective fieldtheories, the results are interpreted in terms of a simplified model of darkmatter production for both vector and axial vector couplings between a mediatorand dark matter particles. The first study of this class of models using CMSdata at sqrt(s) = 13 TeV is presented. Additionally, effective field theoriesof dark matter and unparticle production are used to interpret the data.

Event-by-event observables are compared with conventional inclusivemeasurements. We find that moments of event-by-event fluctuations are closelyrelated to inclusive correlation functions. Implications for upcomming heavyion experiments are discussed.

Two major coronal mass ejections (CMEs) observed during the Whole HeliosphereInterval (WHI) are compared with the catastrophe (CA) and eruptive flux rope(EF) models. The objective is to test two distinct mechanisms for CMEs bymodeling these well-observed CMEs and comparing predictions of the theories andobserved data. The two CMEs selected for this study occurred on 25 March and 5April 2008, respectively. For the 25 March event, an M 1.7 class flare, afilament eruption, and hard X-ray (HXR) and soft X-ray (SXR) emissions wereobserved during the CME onset. The observed CME kinematics and SXR light curveof this event are found to be more consistent with the EF model than with theCA model. For the 5 April event, the SXR light curve shows multipleenhancements, some of which temporally coincide with successive side loopbrightening and multiple foot points at the source region after the eruption.The physical connection between the side-loop multiple brightenings and theeruption cannot be determined from the data. Both models producedobservationally consistent kinematics profiles, and the EF model correctlypredicted the first emission enhancement. Neither model includes multiplebrightenings in the formulation.

The notion of a Killing tensor is generalised to a superspace setting.Conserved quantities associated with these are defined for superparticles andPoisson brackets are used to define a supersymmetric version of theSchouten-Nijenhuis bracket. Superconformal Killing tensors in flat superspacesare studied for spacetime dimensions 3,4,5,6 and 10. These tensors are alsopresented in analytic superspaces and super-twistor spaces for 3,4 and 6dimensions. Algebraic structures associated with superconformal Killing tensorsare also briefly discussed

We argue that the Maldacena-Nunez no-go theorem excluding Minkowski and deSitter vacua in flux compactifications can be extended to exclude anti-deSitter (AdS) vacua for which the Kaluza-Klein scale is parametrically smallerthan the AdS length scale. As a practical application of this observation wedemonstrate that the mechanism to resolve O6 singularities in massive type IIAat the classical level is likely not to occur in AdS compactifications withscale separation. We furthermore remark that a compactification to fourobservable dimensions implies a large cosmological hierarchy.

A search for flavour-changing neutral current decays of a top quark to anup-type quark ($q=u, c$) and the Standard Model Higgs boson, where the Higgsboson decays to $b\bar{b}$, is presented. The analysis searches for top quarkpair events in which one top quark decays to $Wb$, with the $W$ boson decayingleptonically, and the other top quark decays to $Hq$. The search is based on$pp$ collisions at $\sqrt{s}=8$ TeV recorded in 2012 with the ATLAS detector atthe CERN Large Hadron Collider and uses an integrated luminosity of 20.3fb$^{-1}$. Data are analysed in the lepton-plus-jets final state, characterisedby an isolated electron or muon and at least four jets. The search exploits thehigh multiplicity of $b$-quark jets characteristic of signal events, andemploys a likelihood discriminant that uses the kinematic differences betweenthe signal and the background, which is dominated by $t\bar{t} \to WbWb$decays. No significant excess of events above the background expectation isfound, and observed (expected) 95% CL upper limits of 0.56% (0.42%) and 0.61%(0.64%) are derived for the $t\to Hc$ and $t\to Hu$ branching ratiosrespectively. The combination of this search with other ATLAS searches in the$H \to \gamma\gamma$ and $H\to WW^*, \tau\tau$ decay modes significantlyimproves the sensitivity, yielding observed (expected) 95% CL upper limits onthe $t\to Hc$ and $t\to Hu$ branching ratios of 0.46% (0.25%) and 0.45% (0.29%)respectively. The corresponding combined observed (expected) upper limits onthe $|\lambda_{tcH}|$ and $|\lambda_{tuH}|$ couplings are 0.13 (0.10) and 0.13(0.10) respectively. These are the most restrictive direct bounds on $tqH$interactions measured so far.

We explore unification and natural supersymmetry in a five dimensionalextension of the standard model in which the extra dimension may be large, ofthe order of 1-10 TeV. Power law running generates a TeV scale A_ term allowingfor the observed 125 GeV Higgs and allowing for stop masses below 2 TeV,compatible with a natural SUSY spectrum. We supply the full one-loop RGEs forvarious models and use metastability to give a prediction that the gluino massshould be lighter than 3.5 TeV for A_t <= 2.5 TeV, for such a compactificationscale, with brane localised 3rd generation matter. We discuss why models inwhich the 1st and 2nd generation of matter fields are located in the bulk arelikely to be ruled out. We also look at electroweak symmetry breaking in thesemodels.

We investigate the regularization-scheme dependence of scattering amplitudesin massless QCD and find that the four-dimensional helicity scheme (FDH) anddimensional reduction (DRED) are consistent at least up to NNLO in theperturbative expansion if renormalization is done appropriately. Schemedependence is shown to be deeply linked to the structure of UV and IRsingularities. We use jet and soft functions defined in soft-collineareffective theory (SCET) to efficiently extract the relevant anomalousdimensions in the different schemes. This result allows us to constructtransition rules for scattering amplitudes between different schemes (CDR, HV,FDH, DRED) up to NNLO in massless QCD. We also show by explicit calculationthat the hard, soft and jet functions in SCET are regularization-schemeindependent.

In this paper we discuss the scattering effect on entanglement propagation inRCFTs. In our setup, we consider the time evolution of excited states createdby the insertion of many local operators. Our results show that because of thefiniteness of quantum dimension, entanglement is not changed after thescattering in RCFTs. In this mean, entanglement is conserved after thescattering event in RCFTs, which reflects the integrability of the system. Ourresults are also consistent with the free quasiparticle picture after theglobal quenches.

Recently, the chiral logarithms predicted by quenched chiral perturbationtheory have been extracted from lattice calculations of hadron masses. We arguethat the deviations of lattice results from random matrix theory startingaround the so-called Thouless energy can be understood in terms of chiralperturbation theory as well. Comparison of lattice data with chiralperturbation theory formulae allows us to compute the pion decay constant. Wepresent results from a calculation for quenched SU(2) with Kogut-Susskindfermions at \beta=2.0 and 2.2.